声子的声子曳引效应

①声电效应：在半导体中，如果发生了声子曳引效应，即电子被声子牵引着向前运动，则必然就会导致电子往一边集中得较多，结果产生出电动势，这种由声波而产生电动势的现象就是所谓声电效应。 假若是压电半导体，并且是采用超声波来牵引，那么声子曳引效应和相应的声电效应也就更强。故在利用声电效应工作的声电器件中，多采用压电半导体来制作，同时利用超声波来工作。 ②声波的放大和衰减： 如果在出现声子曳引引效应的情况下，再在半导体中加上电场来加速电子的漂移运动，这时就会产生两种相反的效果： 若电子的漂移速度大于声波速度，则电子将推动着声子势场波向前移动，这时声波将从电子处获得能量，即声波得到了放大，这就是超声波放大器工作的物理基础。 若电子的漂移速度小于声波速度，则电子将被声子势场波牵引着向前移动，这时声波将把部分能量传递给电子，结果声波的波幅减小，即声波衰减了，这就是超声波衰减器工作的物理基础。

声敏元件就是话筒!(碳精式,动圈式,压电式,驻极体式,电容式)都不是半导体元件!

声波是通过媒介传递的一种振动波!其频率是20赫-20000赫/秒!(包括噪音)

抑制噪音是很大的工程!电路上消噪是电路技术问题!社会环境消噪难度就大了!关门窗,堵耳朵吧!

声子就是“晶格振动的简正模能量量子。”

对此，我们可以更详细地予以解释。在固体物理学的概念中，结晶态固体中的原子或分子是按一定的规律排列在晶格上的。在晶体中，原子并非是静止的，它们总是围绕着其平衡位置在作不断的振动。另一方面，这些原子又通过其间的相互作用力而连系在一起，即它们各自的振动不是彼此独立的。原子之间的相互作用力一般可以很好地近似为d性力。形象地讲，若把原子比作小球的话，整个晶体犹如由许多规则排列的小球构成，而小球之间又彼此由d簧连接起来一般，从而每个原子的振动都要牵动周围的原子，使振动以d性波的形式在晶体中传播。这种振动在理论上可以认为是一系列基本的振动（即简正振动）的叠加。当原子振动的振幅与原子间距的比值很小时（这在一般情况下总是固体中在定量上高度正确的原子运动图象），如果我们在原子振动的势能展开式中只取到平方项的话（这即所谓的简谐近似），那么，这些组成晶体中d性波的各个基本的简正振动就是彼此独立的。换句话说，每一种简正振动模式实际上就是一种具有特定的频率ω、波长λ和一定传播方向的d性波，整个系统也就相当于由一系列相互独立的谐振子构成。在经典理论中，这些谐振子的能量将是连续的，但按照量子力学，它们的能量则必须是量子化的，只能取hω的整数倍，即En＝（n＋1/2）hω（其中1／2hω为零点能）。这样，相应的能态En就可以认为是由n个能量为hω的“激发量子”相加而成。而这种量子化了的d性波的最小单位就叫声子。声子是一种元激发。

因此，声子用来描述晶格的简谐振动，是固体理论中很重要的一个概念。按照量子力学，物体是由大量的原子构成，每种原子又都含有原子核和电子，因此固体内存在原子核之间的相互作用、电子间的相互作用还有原子核与电子间的相互作用。电子的运动规律可以用密度泛函理论得到，那么原子核的运动规律就用声子来描述。当然这两个理论（密度泛函和声子）都是近似的，因为解析的严格解到目前为止还没有得到。而要严格的按照多体理论来描述这么大量的原子和电子组成的系统，无论解析还是数值模拟都是一个未知数。

声子是简谐近似下的产物，如果振动太剧烈，超过小振动的范围，那么晶格振动就要用非简谐振动理论描述。

声子并不是一个真正的粒子，声子可以产生和消灭，有相互作用的声子数不守恒，声子动量的守恒律也不同于一般的粒子，并且声子不能脱离固体存在。声子只是格波激发的量子，在多体理论中称为集体振荡的元激发或准粒子。

声子发射

英文名称:Aconstic emission,AE

中文名称:声子发射

日本名称:（えいい一）,アコースティックエミッション

说明:在材料裂纹的端部，随裂纹的扩展，会发射出各种频率的d性波,它被称之为声发射。用压电变换元件检测此时发出的d性波,可测定有无裂纹以及断裂的开始，断裂源的位置等。

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