当电磁波传播中遇到两种不同介质的光滑界面时，如果界面尺寸比电磁波波长大得多时，就会产生镜面反射。由于大地和大气是不同的介质，所以入射波会在界面产生反射，通常，在考虑地面对电磁波的反射时，按平面反射处理，即电磁波在反射点的反射角等于入射角。不同界面的反射特性用反射系数来表征，它定义为反射波场强与入射波场强的比值。
反射与半波损失
反射是波动在传播媒质的两种密度不同的分界面中才会发生，反射波实际上没有发生半波损失，而是反抗振源矢量的结果。分界面媒质密度差越大，波的反射量越大，折射量越小。波的入射角越小，反射量越小，折射量越大。当无损耗线终端接有一般性负载(R、L、C及其组合)，正向行波电压u+到达终端时，既有反射产生，又有透射产生。从终端向始端看，相当于接通一个源电压为2u+、内阻为z。的电压源，其等效电路如图18—1所示。因此可根据集中参数的求解方法求出终端处电压u2和电流i2。再由终端处电压、电流关系u2=u+ + u-、i2=i+ 一 i-求出反射电压u一和电流i-方案一：M2035光谱仪
M2035光谱仪是一台具有350mm焦距、f/48焦比、高分辨率、高通量等特性的单色仪。该单色仪可用于常规扫描应用及配合多通道阵列探测器用于成像。
其分辨率高达005nm,波长范围在185nm
to
78um，误差在±
02nm
M2035光谱仪配合不同线密度光栅得到理想的分辨率，用户可根据实际需要选配。
Mycro光谱分析部门提供的标配光栅线密度为：1200g/mm全息光栅（峰值可达250nm）、600g/mm及300g/mm
光栅峰值分别可达1um、2um。
方案二：M272光谱仪+带探测器的积分球和光源。
该经济型系统仅能测量漫反射系数。
M272光谱仪是一台具有焦距200mm、f/20焦比、高通量等特性的单色仪，配合不同线密度光栅可以得到满足不同波长范围及分辨率要求
M272光谱仪采用凹面光栅来聚焦光和分散光。该光栅具有像差校正功能，使球面像差及散光最小化。勒克司（lux,法定符号lx）照度单位,为距离一个光强为lcd的光源,在1米处接受的照明强度,习称：烛光米亦即距离该光源1米处,1平方米面积接受1lm光通量时的照度
焦耳（joule,法定符号j）能或功的基本物理单位,等于1个牛顿(N)的力作用1米距离所作的功,或消耗的能
1焦耳=107尔格=1瓦特秒
牛顿（Newton,法定符号N）：力的单位,使1千克的质量每秒加速1米／秒的力
1N=105dyne(达因)
瓦（特）（watt,法定符号W）：功率的单位,单位时间（1秒）所作的功等于1焦耳时的功率
1W=1J/S; 1j=1Ws
国际单位制(SIE单位制)的光度单位
光 度 量几 何 学
名称符号单位英文名
光强度I坎德拉Candela(cd)
光照度E勒克斯Lux(lx)
光亮度L尼特Nit
光通量φ流明Lumen(lm)
与心理学关系密切的单色光单位有:
1光强度 光强度(luminous intensity)是光源在单位立体角内辐射
的光通量,以I表示,单位为坎德拉(candela,简称cd)1坎德拉表示在
单位立体角内辐射出1流明的光通量
2光通量 光通量(luminous flus)是由光源向各个方向射出的光功
率,也即每一单位时间射出的光能量,以φ表示,单位为流明(lumen,简称
lm)3光照度 光照度(illuminance)是从光源照射到单位面积上的光通
量,以E表示,照度的单位为勒克斯(Lux,简称lx)
4反射系数 人们观看物体时,总是要借助于反射光,所以要经常用到
"反射系数"的概念反射系数(reflectance factor)是某物体表面的流
明数与入射到此表面的流明数之比,以R表示
5光亮度 光亮度(luminance)是指一个表面的明亮程度,以L表示,
即从一个表面反射出来的光通量不同物体对光有不同的反射系数或吸收系
数光的强度可用照在平面上的光的总量来度量,这叫入射光(inci-dent
light)或照度(illuminance)若用从平面反射到眼球中的光量来度量光
的强度,这种光称为反射光(reflection light)或亮度(brightness)
例如,一般白纸大约吸收入射光量的20%,反射光量为80%;黑纸只反射入
射光量的3%所以,白纸和黑纸在亮度上差异很大
亮度和照度的关系如图6-2(a)所示,最常用的照度单位是呎烛光
(footcandle)1呎烛光是在距离标准烛光一英尺远的一平方英尺平面上
接受的光通量如果按公制单位,则以米为标准,照度就用米烛光
(metrecandle)来表示,即1米烛光是距离标准烛光一米远的一平方米面积
上的照度1米烛光等于00929呎烛光
从图6-2上,我们不难理解亮度和照度之间的关系,其关系为:
L=R×E [公式6-1]
式中L为亮度,R为反射系数,E为照度
因此,当我们知道一个物体表面的反射系数及其表面的照度时,便可推
算出它的亮度
亮度也有几种度量单位亮度的单位是用一种理想化了的标准状态来定
义的(如图6-2b)以一支标准蜡烛当作光源,放在一个半径为1公尺的
球体的中心位置假设这个蜡烛会均匀发散它的全部光线,则落在球体内表
面一平方公尺表面积上的所有光量为1个流明(lumen)实际应用中,亮度
单位用流明太小了,所以通常取其十倍的单位——毫朗伯(millilambert)
来表示比毫朗伯稍大的单位是呎朗伯(footlambert),1毫朗伯等于0929
呎朗伯英国标准的呎朗伯是用光源的烛光数,从光源到表面积的英尺数和
表面的反射率来规定的在有些国家,普遍使用的是米制单位,是以毫朗伯
为基础的[1毫朗伯(mL)=0929呎朗伯(ftL)=3183烛光/平方米(c/m2)
=10阿普熙提(apostilbs)]光亮度的单位还有:坎德拉/平方米(即尼特,
Nit=1cd/m2)等
多年来,感光材料的感光度计算方法是以使感光材料产生一定密度值所需曝光量为计算依据的,而曝光量又是以烛光米秒或勒克司秒为计量单位的
曝光量的计算公式是；
H（曝光量）=E（照度）×t（时间）
照度与光源的发光强度（光强I）成正比：
E=I（光强）×D-2（D为距离）
光强的单位：
（旧）烛光：又名国际烛光,国际标准照明协会（CIE）早期规定的,以特定的鲸鱼油蜡烛的单位发光强度为单位,这也是烛光一词命名的由来显然,当时主要是以光源的亮度为依据的（亮度的定义是：单位面积发光体的光强）
（新）烛光,法定名称坎德拉candelacd,CIE（1942）定义为一平方厘米绝对黑体在金属铂的凝固温度（2045K）时发光强度的六十分之一,这个规定既确定了其亮度,又确定了其色温
新烛光=0981旧烛光
1979年,CIE又对坎德拉规定了新的标准：定义频率为540×1012Hz（即波长555nm）的单色光源每单位立体角（1个球面度）辐射能为1／683W时的发光强度这个定义把光强单位和能量绝对单位联系起来了,含义覆盖面更广了特别规定单色光源的波长,进一步把光的波长和机械能与亮度和光强联系起来
在通常的感光测定工作中,都采用白光作为感光仪的光源和施照光,严格规定其色温和光强,并以烛光为光强单位,以勒克司lx为照度单位,以lxs为曝光量单位,并以这些单位为基础的数据评价照相性能,计算感光材料的感光度,这无疑是很实用的常规方法这个方法检测的数据和通常感光材料在应用时的实用性能是一致的,但是这仅适用于在实际应用时用白光曝光的感光材料
对于实际应用时,用红外线或紫外线曝光的感光材料,或只对可见光谱中某个范围曝光的感光材料,则必须采用红外线、紫外线或特定光谱成分色光作为感光测定曝光时的施照光,才能反映其在实际应用时的性能若尚采用白光作为感光测定时曝光的施照光,则根本不能反映这类感光材料的实用性能
而在不用白光作为施照光进行曝光时,曝光量的计量单位显然不能以烛光为基点了,以红外光线为例,属不可见光线,一个很强的红外线光源（或紫外线光源）,能发射很强的红外辐射能,能使红外感光胶片充分曝光,但其亮度和光强却是0 cd/m2或0 cd,而其曝光量,即胶片所接受的辐射能量,显然不等于零,因此必然应选定别的单位,而不是烛光单位,来计量这类辐射能了,采用机械能基本单位作为计量单位显然可以解决这个问题,也更能反映其他用特定光谱施照光进行曝光的情况
我们知道,机械能量相等,而波长不同的光线产生的亮度感觉是不同的,亮度和能量强度是两个不同的概念,这是由人的视觉生理效应造成的,最强的光感,即可见性高峰,处于黄绿色的近555纳米处,该波长的光线1个瓦特（W）的能量能产生683流明（lm）的光通量：
1W(λ=555nm)=683lm
而其他波长（λ）的光线则产生的明亮度各不相同,这种特性可称之为可见度Visibility(V),即：
V=f(λ)〔1〕
我们取人眼视觉灵敏的555纳米光波的可见度,作为可见度系数Visibility coefficient的基准值10,则其他波长光线的可见度系数V(λ)见于表1〔1〕这样
1W=683V(λ)1m
1j=1 Ws
1 j=683V(λ)1ms
1 lx(勒克司)=11m(流明)/m2
所以,曝光量1j/m2=683V(λ)1ms/m2=683V(λ)lxs(cdms)
这个公式把以物理量焦耳（j=107erg）为基本单位计量的能量与传统的曝光量单位lxs联系起来了
以某个光源E为例,若其光谱成分为E(λ),则其辐射能以W/m2计应为：
Ee=∫∞0E（λ）dλ W/m2 〔2〕 〔3〕
此辐射能若以lm/m2计算,则应为：
Ev=683∫∞0E（λ）V(λ)dλ lm/m2或lx
设该辐射施照时间为t,则曝光量H为：
H＝Ee t＝t∫∞0E（λ）dλ Ws/m2 (1)
H＝Ev t＝t683∫∞0E（λ）V(λ)dλ
lxs (2)
∵lj=1 Ws
∴H=t∫∞0E（λ）dλ j/m2
利用这两个公式,我们可以把感光仪的曝光量以传统的lxs(cdms)为计量单位,也可以j/m2为计量单位后者对于红外感光材料和紫外感光材料尤其重要,因为其所敏感的光谱区域的可见度系数V（λ）是零因此,越来越多的感光材料现在采用物理量单位j/m2作为曝光量计算单位,所得到的数据覆盖面大,对比性更强本文所讨论的医用感绿X线胶片感光度的计算问题,由于感光仪采用特定光谱的施照光进行曝光,因此也必须采用物理量单位焦耳作为计量单位
在感绿X线胶片感光测定时,规定了感光仪曝光时的施照光的光谱成分,并且推荐了下列的一组实现这种光谱成分的实用系统,我们试就以这组系统为依据,采用上文的公式,进行感光度计算
系统参数：光源色温2650K,光谱函数S（λ）,滤色镜系统Corning
Glass4010透过率函数T（λ）
由于引进了滤色镜系统的光谱透过率函数T（λ）公式〈1〉应变为：
H＝t∫∞0E（λ）T(λ)dλ (3)
以(2)除(3)
(4)
E（λ）是光源的光谱分布函数,若以相对值函数S表示：S（λ）=CE（λ）：C=常数则（4）成为
(5)
曝光量H=Et
(6)
对于感绿X线胶片而言,胶片主要感色范围和施照光的光谱范围主要在450-610nm故〈6〉成为：
(7)
我们对（7）式的分子和分母分别计算：
表1 ∫610450S（λ）T(λ)dλ的计算数据
λ(nm) S(λ)2650K T(λ)% S(λ)T(λ)%
450 0279 02 00558
460 0325 07 02275
470 0375 19 07125
480 0430 45 1935
490 0488 87 42456
500 0551 145 79895
510 0617 202 124634
520 0687 239 164193
530 0761 239 181879
540 0838 203 170114
550 0918 149 136782
560 1000 94 94
570 1085 52 5642
580 1172 26 30472
590 1261 12 15132
600 1351 05 06755
610 1443 02 02886
总和：1134906%
表2 ∫∞0S（λ）V(λ)dλ的计算数据
λ(nm) S(λ)2650K V(λ) S(λ)V(λ)
400 0112 0000 00000
410 0137 0001 00001
420 0167 0004 00007
430 0200 0012 00024
440 0238 0023 00072
450 0279 0038 00106
460 0325 0060 00195
470 0375 0091 00341
480 0430 0139 00598
490 0488 0208 01015
500 0551 0323 01780
510 0617 0503 03103
520 0687 0710 04878
530 0761 0862 06560
540 0838 0954 07994
550 0918 0995 09134
560 1000 0995 0995
570 1085 0952 10329
580 1172 0870 10196
590 1261 0757 09545
600 1351 0631 08525
610 1443 0503 07258
620 1536 0361 05545
630 1629 0265 04317
640 1772 0175 03101
650 1816 0107 01943
660 1910 0061 01165
670 2003 0032 00641
680 2095 0017 00356
690 2186 0008 00175
700 2277 0004 00091
710 2365 0002 00047
720 2453 0001 00025
730 2539 0001 00025
740 2622 0000 00000
总和：109038
从表12我们计算出∫610450S（λ）T(λ)dλ为1134906
∫∞0S（λ）V(λ)dλ为109038
公式(7)成为：
式中：Ev以勒克司lx为单位
根据这个公式,我们就可以根据感光仪的参数计算出医用感绿X胶片以j/m2为单位的曝光量,求取感光度了
附录：
以下摘录一些相关单位的定义,供作参考〔4〕
坎德拉candela,又名新烛光,法定符号cd,其定义见前文,光强单位,光强即发光强度
坎德拉／平方米,cd/m2,亮度单位,亮度即单位面积发光体的光强
流明lumen,法定符号lm,光通量单位,为一个坎德拉光强的点状光源向一个球面度发射的光通量（球面度sr是立体角单位,即以该点光源为中心,R为半径的圆球面上,通过面积R2的辐射通量）
勒克司（lux,法定符号lx）照度单位,为距离一个光强为lcd的光源,在1米处接受的照明强度,习称：烛光米亦即距离该光源1米处,1平方米面积接受1lm光通量时的照度
焦耳（joule,法定符号j）能或功的基本物理单位,等于1个牛顿(N)的力作用1米距离所作的功,或消耗的能
1焦耳=107尔格=1瓦特秒
牛顿（Newton,法定符号N）：力的单位,使1千克的质量每秒加速1米／秒的力
1N=105dyne(达因)
瓦（特）（watt,法定符号W）：功率的单位,单位时间（1秒）所作的功等于1焦耳时的功率
1W=1J/S; 1j=1Ws
了解这些单位的定义就不难进行相互的换算,并理解在采用前文的计算公式时,如何把曝光量的能量单位从1xs换算成j/m2,或Ws/m2
上述基本公式不仅适用于感绿X线胶片感光度的计量,而且也完全可应用于其他不用白光作感光仪曝光时施照光的感光材料,如：红外胶片,紫外感光材料,全息感光材料等
最小平方反滤波和预测反滤波中，一般需要假设子波是最小相位的，当子波未知时，还要假定反射系数满足白噪条件。从原理上说，如果离开了这些假设条件，反滤波就无法实现。本节介绍的同态反滤波，不需要假设地震子波的最小相位性质和反射系数的白噪声性质，主要通过对地震记录的频谱取对数，把地震子波和反射系数分离开来，原则上可以
同时求取地震子波和反射系数以达到反滤波的目的，因此本方法又称作对数分解法。
同态反滤波的原理
(1)求取地震子波或反射系数序列的对数谱序列根据地震记录的褶积模型:
物探数字信号分析与处理技术
由于褶积的原因，使地震子波与b(t)与反射系数ξ(t)混在了一起，在时间域不能简单地分开，为此把(10-2-1)变换到频率域:
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两边取对数，得
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将(10-2-3)式另记为
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表示的谱分别是由X(ω)、B(ω)和Ξ(ω)取对数得到的，因此称作x(t)、b(t)和ξ(t)的对数谱。利用傅立叶变换的线性性质，对(10-2-4)进行傅立叶反变换，可以得到时间域的表达形式:物探数字信号分析与处理技术
和 是通过求 和 的反变换得到的，所以称为对数谱序列，或称作复赛谱，对应的时间域也称为同态域。上式表明，原来信号的褶积运算最终变成了加法运算，即地震记录的对数谱序列 是地震子波对数谱序列 和反射系数对数谱序列 之和。但是地震子波对数谱序列 和反射系数对数谱序列 的分布位置是不同的，说明如下:物探数字信号分析与处理技术
上式表明x(t)是地震子波b(t)与反射系数: 的褶积。
由(10-2-6)式可知，x(t)的频谱为
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其对数谱为
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其对数谱序列为
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上述各式表示的图形见图10-2-1。从图中可以看出，地震子波的对数谱序列 集中在原点附近，而反射系数的对数谱序列 是离开原点较远的一系列尖脉冲。说明地震子波的对数谱序列 集中在原点附近，而反射系数的对数谱序列 分布在t轴的不同位置上，他们在一定程度上是彼此分开的。因此可以在原点附近沿t轴展开一长度为2l的时窗，把时窗里|t|≤l的对数谱序列 保留，而把时窗外面|t|>l的对数谱序列 下来的 接近于地震子波的对数谱序列 。见图10-2-2;反之，离开原点l处附近开一时窗，把时窗里|t|≥l的 保留下来，而把时窗里|t|<l的 去掉，就有可能得到反射系数对数谱序列
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图10-2-1同态反滤波的原理
上述开时窗保留或去掉 ，实质是对地震记录的对数谱序列 进行滤波，类似于频率域的低通、带通和高通滤波，可以设计时间域低通、带通和高通门式滤波。
图10-2-2 时窗的分离选择
例如，为了得到地震子波对数谱序列 ，需要对地震记录对数谱序列 进行低通滤波，其低通时间域滤波器 可写为
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对地震记录对数谱序列 进行低通滤波的输出:
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而为了得到反射系数的对数谱序列 ，需要对 进行高通滤波。其输出:
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通过对地震记录对数谱序列 进行时间域滤波计算出地震子波对数谱序列 和反射系数对数谱序列 之后，就可以分别求出地震子波b(t)和反射系数序列ξ(t)。
(2)根据地震子波的对数谱序列 求子波b(t)(或ξ(t))
首先对 进行傅立叶变换，求出b(t)的对数谱:
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然后对 取指数，得到b(t)的频谱:
再对频谱B(ω)进行反傅立叶变换，就可以得到地震子波b(t)。求反射系数序列的方法与求子波b(t)的方法相同。
图10-2-3(a)10-2-3(b)和是应用同态反滤波计算得出的子波和反射系数序列，它和图10-2-1(a)所示的原始地震子波b(t)非常接近。但是图10-2-3(b)所示的同态反滤波后的反射系数序列与10-2-1(b)中的反射系数序列比较，时间移动了2t0，而且反向了，这是因为子波b(t)是混合相位的，在计算相位谱时引起的，但这二者的波形是一致的。
图10-2-3 同态反滤波的输出
(3)子波b(t)(或反射系数序列ξ(t))的相位性质对滤波结果的影响
应用同态反滤波分别求b(t)和ξ(t)的关键是在时间轴上将二者分离。对地震记录的对数谱序列 进行滤波时，如何选择滤波器是关键，这就需要了解 和 的分布规律及相位性质。下面主要以子波为最小相位的情况予以说明。
1)地震子波b(t)(或反射系数序列ξ(t))是最小相位的情况
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则b(t)的Z变换为
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由于b(t)是最小相位的，因而其Z变换的根都在单位圆外。这时有
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对上式取对数
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从上式的 中， 前面的系数就是序列 ，因而得到
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上式表明，当地震子波b(t)是最小相位时，它的对数谱序列 是一个单边序列，它只在时间轴正轴上有值，而在时间负轴上为零。显然当反射系数序列是最小相位时，其对数谱序列也是单边序列。
2)地震子波b(t)和反射系数ξ(t)是最大相位的情况
因为b(t)是最大相位的，最大子波Z变换的根都在单位圆内。同样的方法可以证明，其对数谱序列 满足下式
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上式表明，当地震子波b(t)是最大相位时，它的对数谱序列 在时间轴正轴和时间负轴上都有值，是一个双边序列。
3)当地震子波是混合相位的情况
当子波是混合相位时，其子波Z变换的根在单位圆内和单位圆外都有。假设在单位圆内有m0个根，在单位圆外有m1=n-m0个根，则同样的方法可以证明，其对数谱序列 满足下式
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上式表明，当地震子波b(t)是混合相位时，它的对数谱序列 在时间轴正轴(t≥0)和负轴(t<0)都有值，是一个双边序列。
由以上讨论可知，最小相位的对数谱序列比最大相位和混合相位的对数谱序列简单得多。因此实际中可以把混合相位序列转化成最小相位序列。
4)将混合相位序列转化成最小相位序列
设b(t)=(b(0)，b(1)，…，b(n))是混合相位的，它的z变换为
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如果用αz代替上市中的z，得到
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当取α值使
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则(10-2-22)中 的根 ，它们都在单位圆外，因此， 是最小相位的，其相应的时间序列:
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是最小相位的。 是b(t)指数加权后得到的序列。指数加权后的序列 是最小相位的，它的对数谱序列是只在时间轴正轴有值的单边序列，在对对数谱序列进行时间域滤波时，其低通滤波门可选在时间原点附近的正轴向处。经过时间域滤波所得到的结果:
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这表明指数加权后的序列 经过处理后所得到的滤波后的结果 ，是原来序列b(t)的滤波后结果Y(t)的加权序列。因此，要对 进行指数加权后，才能得到原来序列b(t)滤波后的结果。
布儒斯特角，又称偏振角（Brewster’s angle），是自然光经电介质界面反射后，反射光为线偏振光所应满足的条件。首先由英国物理学家D布儒斯特于1815 年发现。自然光在电介质界面上反射和折射时，一般情况下反射光和折射光都是部分偏振光，只有当入射角为某特定角时反射光才是线偏振光，其振动方向与入射面垂直，此特定角称为布儒斯特角或起偏角，用θb表示。此规律称为布儒斯特定律。光以布儒斯特角入射时，反射光与折射光互相垂直。目录
1求法
简介
又称偏振角（Brewster’s angle），自然光经电介质界面反射后，反射光为线偏振光所应满足的条件。首先由英国物理学家D布儒斯特于 1815 年发现。自然光在电介质界面上反射和折射时，一般情况下反射光和折射光都是部分偏振光，只有当入射角为某特定角时反射光才是线偏振光，其振动方向与入射面垂直，此特定角称为布儒斯特角或起偏角，用θb表示。此规律称为布儒斯特定律。光以布儒斯特角入射时，反射光与折射光互相垂直。
玻片堆是由许多表面互相平行的玻璃片组成，自然光以布儒斯特角入射时，垂直于入射面的振动分量在每个界面上均要发生反射，而平行于入射面的振动分量则完全不能反射，故从玻片堆透出的光基本上只包含平行分量。玻片堆可用作起偏器。
自然光在两种各向同性媒质分界面上反射、折射时，当自然光正入射和掠入射时，反射光和折射光仍为自然光；当自然光斜入射时，反射光和折射光都是部分偏振光。反射光中垂直振动多于平行振动，折射光中平行振动多于垂直振动。
当入射角满足关系式tgi0=n2/n1 时，反射光为振动垂直于入射面的线偏振光，
该式称为布儒斯特定律（Brewster law) ，i0为起偏振角或布儒斯特角。
当光线以起偏振角入射时，反射光和折射光的传播方向互相垂直，即：i0+r=90
1求法
布儒斯特角等于两种介质的折光率之比的反正切。
设θ1为入射角，θ2为折射角。我们有：
如果反射角和折射角垂直，则：
整理，得：
其中n1和n2为该两种介质的折射率。
θB为反射角。[1]
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反射比是从材质反射的漫反射光能的百分比。 当增加材质的 HSV 值（V）时，材质会反射出更多的漫反射光线。 降低材质的“不透明度”也将降低其反射比。
通常，材质的反射比不会高于 85%。该值很高将导致渲染质量很低。 在现实世界中，即使最白的墙也只能反射其接收光线的 80%。
高反射比的光源可以是指定到材质的漫反射组件中的贴图。 例如，白色平铺位图可能产生高反射比。 在这种情况下，通过在位图的“输出”卷展栏中降低“RGB 级别”，可以降低反射比。
另一种降低位图材质反射比的方法是，将材质的漫反射颜色设置为黑色，然后（在“贴图”卷展栏中）降低漫反射贴图的“量”。 这个方法也可以用来降低3D 程序贴图的反射比。
视觉工作对象的正确布置和它如何变化，通常难以预测，因而希望工作面照度处于某种程度的均匀度以内。在全部平面内，照度不必都一样，但变化必须平缓。
作为均匀度，局部工作面的照度最好不大于平均值的25%。总之，最低值应尽量不低于推荐值，工作面的照度比应为10：3以下（CIE指南）。
对于一般照明，最小照度与平均照度之比规定为08以上（IES室内照明标准）。室内反射系数的推荐值（美国照明工程学会）。
顶棚 80%（80—90%）墙壁 50%（40—60%）桌子工作台机械 35%（25—45%）地面 30%（20—40%）摘自《照明手册》P342 ，日本照明学会编，中国建筑工业出版社。
同一有色物体受到不同光源的照射时所呈现出来的颜色不同，光源的这种使被照物体的颜色再显现出来的能力称为光源的显色性。
黑体发光是连续光谱，光谱分布仅由温度决定，就是说知道了黑体的温度就知道了它的辐射光谱分布。这个温度就称为色温Tc，对于非黑体，当它的光色与某一温度的黑体光色相同时。
这时对应黑体的温度就称为该非黑体的色温。一般情况下白炽灯灯丝的色温比其真实温度大约高10—50K。日光的平均色温约为6000—6500K。
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